贡献者: _Eden_
沸腾是在液体表面及液体内部同时发生的剧烈的汽化现象。
我们用水壶烧水时将看到几个不同的阶段。烧到一定程度,可以在水壶底看到一些小气泡积聚在水壶底部。一些小气泡可能会脱离底部上升,但在上升过程中会越来越小直至消失。再过一段时间,一些气泡能够到达液面变成很小的空气气泡而破裂,此时能听到 “吱吱” 的声音。再后来,气泡在上升的过程中不断增大而冒出液面,整个液体呈现上下翻滚的剧烈汽化状态,这就是沸腾现象。
要解释沸腾现象,我们需要借助一定热学知识。小气泡的产生原因是:空气在水中的溶解度随水温升高而降低,温度较高的下层水的部分空气分子首先脱溶,容易在器壁的微孔处形成气泡,所以一般气泡会先积聚在底部。由于气泡依附于微孔(有时也依附于液体中的杂质颗粒),这些气泡一般较大(尺度远大于分子尺度),这是液体不会发生过热暴沸的关键。
气泡要经历一个过程才能脱离容器底部向上浮:图 1 的 (a) 中气泡逐渐增大到 (b),此时气泡虽受浮力作用,但气泡颈处有表面张力与浮力抗衡;当气泡大到一定程度后则上浮,如图 (c)。
现在设液体内部一个半径为 $r$ 的气泡距表面距离为 $h$,附在容器底部。设大气压强为 $p_0$,液体的密度为 $\rho$,则在这个深度上液体压强为
气泡内气体可分为两部分:从液体中脱溶的空气、液体蒸汽。设空气分子摩尔数为 $\nu$,根据理想气体状态方程(式 1 ),空气的分压为 $\nu RT/V$。根据饱和蒸气压方程(式 6 ),气泡内液体蒸汽的分压为 $p_r=A-B/T$(其中 $A,B$ 是依赖于系统的常数。实际上 $p_r$ 还与气泡半径 $r$ 有关,这里由于气泡较大而忽略不计)。我们可以将前面的式 2 改写为(通常 $\rho gh\ll p_0$,所以略去该项)
随着温度的增大,饱和蒸气压 $p_r$ 也增大,上式左侧(泡内)压强将大于右侧压强,所以气泡会胀大。但是在胀大的同时,左侧的 $\nu RT/V$ 又会减小1,达到一个平衡。在水加热的过程中,当气泡脱离容器壁上升时,由于液体温度随深度的减小而降低,$p_r=A-B/T$ 会减小,所以 $V$ 会减小,直到消失。加热到一定程度后,气泡能够在消失之前到达液面,这时就能听到吱吱的声音。当液体逐渐加热到饱和蒸气压等于大气压强时(即 $p_r=p_0$)。此时,液体上下温度差一般不大,气泡上升时 $p_r$ 的变化可以忽略,从式 3 可以看出,气泡内压强将始终大于泡外压强。因此气泡将不断扩大2。
通常人们简单地认为,沸点就是液体饱和蒸气压等于液体上方气体压强时的液体温度。饱和蒸气压随液体温度的升高而升高,所以沸点也随温度的升高而升高。需要说明的是,在上面的物理解释中,气泡的产生依赖于容器器壁上的微孔、水中的颗粒物或溶于水中的空气。所以液体发生正常沸腾的条件是,这些微孔或颗粒提供了足够的小气泡,从而起到汽化核的作用。外界的干扰可以使液体分子间互相推动产生一些局部的极小气泡,但其尺度只是数倍于分子半径,根本无法继续增大。如果缺乏汽化核,液体加热到沸点仍无法沸腾,从而继续升温,这种液体称为过热液体。由于过热液体温度已高于沸点,饱和蒸气压也随之增大;当极小气泡内的饱和蒸气压 $p_r$ 大于液体上方的气体压强时,气泡将扩大,而随着半径的增大 $p_r$ 又继续增大3。这样就使气泡迅速膨胀,甚至发生爆炸。这就是暴沸现象。为了防止暴沸现象,实验中常加入沸石或加入一些溶有空气的新水等。
1. ^ $2\sigma/r$ 也会减小,但其变化幅度不如 $\nu RT/V$ 的变化大
2. ^ 当然,由于这个过程中 $\nu RT/V$ 的减小,气泡不会无限制地扩大),从而导致了沸腾现象
3. ^ 见弯曲液面的饱和蒸气压张力公式