贡献者: addis; 切糕糕
1艾里函数(Airy function)是微分方程
\begin{equation}
y'' - xy = 0~
\end{equation}
的两个线性无关解,分别记为 $ \operatorname {Ai}(x)$ 和 $ \operatorname {Bi}(x)$。
图 1:艾里函数
艾里函数可以用反常积分定义
\begin{equation}
\operatorname {Ai}(x)=\frac 1\pi \int_0^\infty \cos\left(\frac{t^3}{3}+xt\right) \,\mathrm{d}{t} ~,
\end{equation}
\begin{equation}
\operatorname {Bi}(x)=\frac 1\pi \int_0^\infty \left[ \exp\left(-\frac{t^3}{3}+xt\right) + \sin\left(\frac{t^3}{3}+xt\right) \right] \,\mathrm{d}{t} ~.
\end{equation}
乍看之下,三角函数在 $[0,\infty)$ 的积分似乎不收敛,但由于相位以 $t^3$ 变化,原函数在 $t\to+\infty$ 的震荡会原来越快,幅度越来越小,最终收敛。
1. 性质
\begin{equation}
\operatorname {Ai}(0) = \frac{1}{3^{2/3} \Gamma(2/3)} \approx 0.355
\qquad~,
\operatorname {Bi}(0) = \frac{1}{3^{1/6} \Gamma(2/3)} \approx 0.615~,
\end{equation}
其中 $\Gamma$ 是
Gamma 函数。
渐近形式
2艾里函数一种较简单的渐近形式为
\begin{align}
\operatorname {Ai}(x) \overset{x \to +\infty}{\longrightarrow} \frac{1}{2\sqrt{\pi} x^{1/4}} \exp\left(-\frac{2}{3}x^{3/2}\right) ~,\\
\operatorname {Bi}(x) \overset{x \to +\infty}{\longrightarrow} \frac{1}{\sqrt{\pi} x^{1/4}} \exp\left(\frac{2}{3}x^{3/2}\right) ~.
\end{align}
$x \to -\infty$
\begin{align}
\operatorname {Ai}(x) \overset{x \to -\infty}{\longrightarrow} \frac{1}{\sqrt{\pi} \left\lvert x \right\rvert ^{1/4}} \sin\left(\frac{2}{3} \left\lvert x \right\rvert ^{3/2}+\frac{\pi}{4}\right) ~,\\
\operatorname {Bi}(x) \overset{x \to -\infty}{\longrightarrow} \frac{1}{\sqrt{\pi} \left\lvert x \right\rvert ^{1/4}} \cos\left(\frac{2}{3} \left\lvert x \right\rvert ^{3/2}+\frac{\pi}{4}\right) ~.
\end{align}
图 2:蓝线为艾里函数,橙线为渐进形式
积分
\begin{equation}
\int_{-\infty}^{+\infty} \operatorname {Ai}(x) \,\mathrm{d}{x} = 1~.
\end{equation}
正交性
艾里函数 $ \operatorname {Ai}$ 的正交性定义为(证明略)
\begin{equation}
\int_{-\infty}^{+\infty} \operatorname {Ai}(x-x_1) \operatorname {Ai}(x-x_2) \,\mathrm{d}{x} =\delta(x_1-x_2)~,
\end{equation}
这需要使用
$\delta$ 函数列来理解。
近似的证明:当 $L\to \infty$ 时,
\begin{equation}
\int_{-n}^{+n} \operatorname {Ai}(x-x_1) \operatorname {Ai}(x-x_2) \,\mathrm{d}{x} \to \frac{k_n}{\pi} \operatorname{sinc} [k_n (x_1 - x_2)]~.
\end{equation}
(为什么?)其中 $k_n$ 关于 $n$ 递增,而右边是一个 $\delta$ 函数列。
与贝塞尔函数关系
对 $x>0$,有
\begin{equation}
\operatorname {Ai}(x)=\frac1\pi \sqrt{\frac x3} K_{\frac13} \left(\frac23 x^{\frac32} \right) ~,
\end{equation}
\begin{equation}
\operatorname {Bi}(x)=\sqrt{\frac x3} \left[I_{\frac13} \left(\frac23 x^{\frac32} \right) +I_{-\frac13} \left(\frac23 x^{\frac32} \right) \right] ~.
\end{equation}
其中 $K$ 和 $I$ 分别为第一类、第二类修正贝塞尔函数(见
式 16 ).
对 $x<0$,有
\begin{equation}
\operatorname {Ai}(x)=\sqrt{\frac{ \left\lvert x \right\rvert }{9}} \left[J_{\frac13} \left(\frac23 \left\lvert x \right\rvert ^{\frac32} \right) +J_{-\frac13} \left(\frac23 \left\lvert x \right\rvert ^{\frac32} \right) \right] ~,
\end{equation}
\begin{equation}
\operatorname {Bi}(x)=\sqrt{\frac{ \left\lvert x \right\rvert }{3}} \left[J_{-\frac13} \left(\frac23 \left\lvert x \right\rvert ^{\frac32} \right) -J_{\frac13} \left(\frac23 \left\lvert x \right\rvert ^{\frac32} \right) \right] ~.
\end{equation}
其中,$J$ 为第一类贝塞尔函数(
式 2 ).
2. 应用
微分方程变形
令 $a, b\in \mathbb R$,那么
\begin{equation}
y'' - (ax + b) y = 0~
\end{equation}
的通解是
\begin{equation}
y(x) = C_1 \operatorname {Ai} \left(\frac{ax+b}{ \left\lvert a \right\rvert ^{2/3}} \right) + C_2 \operatorname {Bi} \left(\frac{ax+b}{ \left\lvert a \right\rvert ^{2/3}} \right) ~.
\end{equation}
线性势能的薛定谔方程
在一维定态薛定谔方程中,若势能函数是线性的,即 $V(x) = px + q$,那么方程整理后可变为式 16 的形式,所以波函数就是式 17 的形式。详见 “线性势能的定态薛定谔方程”。该势能的一个应用是 WKB 近似,WKB 近似是量子力学中解定态薛定谔方程的一种近似方法。
1. ^ 参考 Wikipedia 相关页面。
2. ^ 参考 [1] 中的 WKB 近似章节。
[1] ^ David Griffiths, Introduction to Quantum Mechanics, 4ed