贡献者： JierPeter; addis
1. 概念
有时候如果算符过于复杂，求解本征方程比较困难，就可以尝试寻找升降算符。升降算符可以让我们不用求解本征方程就可以快速地找到本征值。可参见量子简谐振子（升降算符法）和轨道角动量。
定义 1 升降算符
已知某个算符 $ \hat{Q} $，若能找到另一个算符 $ \hat{Q} _+$，使得 $ [{ \hat{Q} },{ \hat{Q} _+}] = h \hat{Q} _+$ 成立（$h$ 是大于零的实数），这个算符就是 $ \hat{Q} $ 对应的升算符。
同理，若有 $ \hat{Q} _-$ 使得 $ [{ \hat{Q} },{ \hat{Q} _-}] = - h \hat{Q} _-$ 成立，这个算符就是对应的降算符。
如果 $\psi$ 是 $ \hat{Q} $ 的一个本征函数，且本征值为 $\lambda$，那么根据对易关系 $ [{ \hat{Q} },{ \hat{Q} _+}] = h \hat{Q} _+$ 有
\begin{equation}
\begin{aligned}
\hat{Q} ( \hat{Q} _\pm \psi) &= \hat{Q} _\pm ( \hat{Q} \psi) \pm h \hat{Q} _\pm \psi \\
&= \hat{Q} _\pm (\lambda \psi) \pm h \hat{Q} _\pm \psi \\
&= (\lambda \pm h)( \hat{Q} _\pm \psi)~.
\end{aligned}
\end{equation}
因此，升降算符的作用是把一个本征函数变为本征值更大或者更小的本征函数。
2. 升降算符的矩阵形式
给定可对角化算符 $ \hat{Q} $1，将它对角化，即用它的本征矢将它展开为矩阵 $\mathcal{Q}$，并将本征值从小到大按行数增加排序：
\begin{equation}
\mathcal{Q}=
\begin{pmatrix}
a_1\\
&a_2\\
&&\ddots\\
\end{pmatrix} ~,
\end{equation}
其中 $a_{i+1}\geq a_i$。
定义矩阵
\begin{equation}
\mathcal{Q}_+ =
\begin{pmatrix}
0&0&0&\cdots&0\\
1&0&0&\cdots&0\\
0&1&0&\cdots&0\\
0&0&1&\cdots&\vdots\\
\vdots&\vdots&\vdots&\ddots&\vdots
\end{pmatrix} ~.
\end{equation}
则它能将属于本征值 $a_i$ 的本征矢变换为属于本征值 $a_{i+1}$ 的本征矢，除了本征值最大的情况以外。
容易计算出，
\begin{equation}
[\mathcal{Q}, \mathcal{Q}_+]=
\begin{pmatrix}
0&0&0&\cdots&0\\
a_2-a_1&0&0&\cdots&0\\
0&a_3-a_2&0&\cdots&0\\
0&0&a_4-a_3&\cdots&\vdots\\
\vdots&\vdots&\vdots&\ddots&\vdots
\end{pmatrix} ~.
\end{equation}
由此可以看出，$\mathcal{Q}$ 有升降算符的
充要条件，是各 $a_{i+1}-a_i$ 相等，即有
\begin{equation}
\mathcal{Q}= \begin{pmatrix}
a_1\\
&a_1+h\\
&&a_1+2h\\
&&&\ddots
\end{pmatrix} ~.
\end{equation}
其升算符的矩阵表示为
式 3 ，降算符的矩阵表示为
\begin{equation}
\mathcal{Q}_- =
\begin{pmatrix}
0&1&0&0&\cdots&0\\
0&0&1&0&\cdots&0\\
0&0&0&1&\cdots&0\\
\vdots&\vdots&\vdots&\ddots&\vdots
\end{pmatrix} ~.
\end{equation}
由式 3 和式 6 可见，如果厄米算符 $\hat{Q}$ 具有升降算符且由最大本征值，则升算符作用在最大本征值的本征向量上时，得到的是零向量；同样，降算符作用在最小本征值的本征向量上时，得到的也是零向量。
3. 本征函数的归一化
注意升降算符并不一定能保持函数的归一化。若假设 $ \hat{a} _\pm \left\lvert \psi_n \right\rangle = A_n \left\lvert \psi_{n\pm 1} \right\rangle $，其中 $ \left\lvert \psi_n \right\rangle $ 和 $ \left\lvert \psi_{n \pm 1} \right\rangle $ 都是归一化的本征态，那么由归一化条件要求
\begin{equation}
\left\langle \psi_n \right\rvert \hat{a} _\pm ^\dagger \hat{a} _\pm \left\lvert \psi_n \right\rangle = \left\lvert A_n \right\rvert ^2 \left\langle{\psi_{n\pm 1}}\middle| \psi_{n\pm 1} \right\rangle = \left\lvert A_n \right\rvert ^2~.
\end{equation}
习惯上令 $A_n$ 为实数，即上式开方。
1. ^ 量子力学中可观测量都是厄米算符，从而都是可对角化的。
致读者： 小时百科一直以来坚持所有内容免费无广告，这导致我们处于严重的亏损状态。 长此以往很可能会最终导致我们不得不选择大量广告以及内容付费等。 因此，我们请求广大读者
热心打赏 ，使网站得以健康发展。 如果看到这条信息的每位读者能慷慨打赏 20 元，我们一周就能脱离亏损， 并在接下来的一年里向所有读者继续免费提供优质内容。 但遗憾的是只有不到 1% 的读者愿意捐款， 他们的付出帮助了 99% 的读者免费获取知识， 我们在此表示感谢。