理想气体的内能

                     

贡献者: coppersoulfate; addis; int256

预备知识 理想气体状态方程,能均分定理

   理想气体的动能为(式 7

\begin{equation} E_k = \frac32 Nk_B T = \frac{3}{2}nRT~. \end{equation}
分子运动中,三个方向的动能占三个自由度,而对于多原子分子,还可能出现转动和振动等自由度。令自由度为 $i$,则内能(即总能量)为
\begin{equation} E = \frac{i}{2}Nk_B T = \frac{i}{2}nRT~. \end{equation}
令平动自由度为 $t$,转动自由度为 $r$,振动自由度为 $v$。则
\begin{equation} i=t+r+v~. \end{equation}
在三维空间中,平动自由度 $t=3$(即:分子具有 3 个独立的速度分量),而转动自由度为 $r$ 取决于分子的形状。对于一般的非线型分子,取 $r=3$(即:分子绕 $x,y,z$ 三个方向旋转),而对线型分子,有 $r=2$(分子对于沿分子所在直线的轴旋转对称,故少 1)。而振动自由度 $v$ 在较低温度(如:常温)下不激发(即:$v=0$),在高温下可由下式决定:
\begin{equation} v=3N-t-r~, \end{equation}
其中 $N$ 为分子中的总原子数。则总自由度为
\begin{equation} i=\left\{\begin{matrix}{t+r}&{\text{振动未激发}}\\{3N}&{\text{振动已激发}}\end{matrix}\right.~, \end{equation}
或者列为如下表格:

表1:各种情况下 $i$ 的值
二原子分子(如:$\text{N}_2$) 三原子线型分子(如:$\text{CO}_2$) 三原子非线型分子(如 $\text H_2\text O$)
$t$ 3 3 3
$r$ 2 2 3
$v$ 1 4 3
$i(\text{振动未激发})$ 5 5 6
$i(\text{振动已激发})$ 6 9 9

   在子节 2 一节中,我们已经得到了各种多原子分子理想气体的自由度。因为我们考虑的是理想气体,平动、转动自由度所对应的能量表达式均为典型的二次方项(平动对应质心线性动量各分量的平方、转动则对应角动量各分量的平方),而振动自由度对应的能量表达式则含有两个平方项(动能、势能各贡献一个),所以可以写出多原子分子理想气体的内能(振动均已激发)

\begin{equation} \begin{aligned} E(T, V) &= \frac 12 (t+r+v)Nk_B T \\ &= \left\{\begin{aligned} &(3K-3)Nk_BT &\text{(非线性分子)}\\ &\frac12(6K-5)Nk_BT&\text{(线型分子)} ~. \end{aligned}\right. \end{aligned} \end{equation}


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