加速度规范

                     

贡献者: addis

预备知识 速度规范,平移算符,非惯性参考系、惯性力

  1本文使用原子单位制。首先注意加速度规范(acceleration gauge)不是一种规范而只是薛定谔方程的一种广义变换,说它是规范只是习惯上的叫法。该变换也叫做 Kramers-Henneberger 变换K-H 变换

   在速度规范下,电场和矢势满足和库仑规范和速度规范同样的关系(式 7

\begin{equation} \boldsymbol{\mathbf{\mathcal{E}}} (t) = - \frac{\partial \boldsymbol{\mathbf{A}} }{\partial t} ~. \end{equation}
注意速度规范默认偶极子近似,即空间中电场和矢势都与位置无关。一个电荷为 $q$ 的粒子在电磁波到来之前处于静止,那么接下来它在电磁波作用下的位移为
\begin{equation} \boldsymbol{\mathbf{\alpha}} (t) = -\frac{q}{m}\int_{-\infty}^t \boldsymbol{\mathbf{A}} (t') \,\mathrm{d}{t'} ~. \end{equation}
和速度规范之间的波函数变换是一个位移为 $ \boldsymbol{\mathbf{\alpha}} $ 的平移,$ \boldsymbol{\mathbf{\alpha}} $ 是一个自由带电粒子在外电场中产生的位移
\begin{equation} \Psi_V( \boldsymbol{\mathbf{r}} , t) = \Psi_A( \boldsymbol{\mathbf{r}} - \boldsymbol{\mathbf{\alpha}} , t)~. \end{equation}
也可以用平移算符记为
\begin{equation} \Psi_V( \boldsymbol{\mathbf{r}} , t) = \mathrm{e} ^{- \mathrm{i} \boldsymbol{\mathbf{\alpha}} \boldsymbol\cdot \boldsymbol{\mathbf{p}} } \Psi_A( \boldsymbol{\mathbf{r}} , t)~. \end{equation}
这相当于一个参考系变换,我们把 $\Psi_A$ 所在的参考系叫做 K-H 参考系(K-H frame),是一个非惯性系。注意严格来说式 4 要求波函数在整个空间无穷阶可导,而式 3 却不用,但习惯上我们只是把平移算符看成平移的一种记号,并不要求波函数无穷阶可导。

   为什么说 K-H 变换不是一个规范变换?因为如果我们如果试图找到式 9 中的 $\chi$,会发现 $\chi = - \boldsymbol{\mathbf{\alpha}} \boldsymbol\cdot \boldsymbol{\mathbf{p}} /q$,而这是一个微分算符,不是位置和时间的函数。

   可以证明 K-H 系中,哈密顿量变为

\begin{equation} H_A = \frac{ \boldsymbol{\mathbf{p}} ^2}{2m} + V[ \boldsymbol{\mathbf{r}} + \boldsymbol{\mathbf{\alpha}} (t)]~, \end{equation}
其中 $V( \boldsymbol{\mathbf{r}} )$ 是不含时的势能函数(例如原子核对电子的库仑势能)。我们可以把加速度规范想象成在 K-H 非惯性系中使用速度规范,仍有
\begin{equation} \boldsymbol{\mathbf{p}} = m \boldsymbol{\mathbf{v}} + q \boldsymbol{\mathbf{A}} = - \mathrm{i} \boldsymbol\nabla ~, \end{equation}
但这里的 $ \boldsymbol{\mathbf{v}} $ 是相对于 K-H 系的。

   注意这里不存在表示电场力的项,我们可以理解为 K-H 参考系中的惯性力与电场力抵消了。

   对应的薛定谔方程仍然是

\begin{equation} H_A \Psi_A = \mathrm{i} \frac{\partial}{\partial{t}} \Psi_A~. \end{equation}

   加速度规范的一个简单应用见 Volkov 波函数


1. ^ 本文参考 [48]

                     

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