贡献者： _Eden_
一个相互作用系统中，哈密顿量一般可以写为自由哈密顿量与相互作用哈密顿量之和 $H=H_0(m_0)+H_{int}$。我们已经知道如何在海森堡表象中讨论自由场论，但当相互作用引入时，原先的能量本征态不再是完全哈密顿量 $H$ 的本征态，系统的真空态（基态）也不再是原来的真空态，这造成了很大的困难。为此我们引入相互作用表象，试图在微扰论的框架下解决相应的问题。我们约定上下标中的 $S$ 代表薛定谔表象，$I$ 代表相互作用表象。
1. 相互作用场
我们知道在海森堡表象下态矢量是不变的，场算符随时间的演化方程为
\begin{equation}
\phi(t, \boldsymbol{\mathbf{x}} )=e^{H(t-t_0)}\phi_S( \boldsymbol{\mathbf{x}} )e^{-H(t-t_0)}~.
\end{equation}
在 $t=t_0$ 时刻，它完全等同于薛定谔表象下的算符，但在 $t\neq t_0$ 时刻，由于相互作用的存在，它将是十分复杂的。因此，我们定义相互作用表象中的场算符为
\begin{equation}
\phi_I(t, \boldsymbol{\mathbf{x}} )=e^{H_0(t-t_0)}\phi_S( \boldsymbol{\mathbf{x}} )e^{-H_0(t-t_0)}~.
\end{equation}
相互作用表象中，场算符的时空演化算符与自由场完全相同。除此以外，它可以用时间演化算符 $U(t,t_0)$ 与海森堡表象的场 $\phi(x)$ 联系起来
\begin{equation}
\begin{aligned}
&\phi_I(x)=U_I(t,t_0)\phi(x)U_I^\dagger(t,t_0),|\psi(t)\rangle^I=U_I(t,t_0)|\psi\rangle~,\\
&U_I(t,t_0)=e^{iH_0(t-t_0)}e^{-iH(t-t_0)}~.
\end{aligned}
\end{equation}
相互作用表象下的时间演化算符 $U_I(t,t_0)$ 满足下列微分方程和初条件
\begin{equation}
i\frac{\partial}{\partial t}U_I(t,t_0)=V_I(t)U_I(t,t_0), U_I(t_0,t_0)=\mathbb{1}~,
\end{equation}
其中 $V_I(t)=e^{i(t-t_0)}H_{int} e^{-i(t-t_0)}$ 为相互作用表象下的相互作用哈密顿量。求解该微分方程，可以得到
\begin{equation}
\begin{aligned}
U_I(t,t_0)=&T\left[\exp\left(-i\int_{t_0}^{t}V_I(t') \,\mathrm{d}{t} '\right)\right]\\
=&\mathbb{1}-i\int_{t_0}^t \,\mathrm{d}{t} ' V_I(t')+i^2\int_{t_0}^t \,\mathrm{d}{t} ' \int_{t_0}^{t'} \,\mathrm{d}{t} '' V_I(t')V_I(t'') \\
&-i^3\int_{t_0}^t \,\mathrm{d}{t} ' \int_{t_0}^{t'} \,\mathrm{d}{t} '' \int_{t_0}^{t''} \,\mathrm{d}{t} ''' V_I(t')V_I(t'')V_I(t''')+\cdots
\end{aligned}~
\end{equation}
以上解的形式是编时指数函数，对编时指数函数进行幂级数展开后得到 Dyson 级数。事实上，相互作用表象下的时间演化算符可以推广到任两个时刻 $t,t'$ 之间
\begin{equation}
\begin{aligned}
& |\psi(t)\rangle^I=U_I(t,t')|\psi(t')\rangle^I~,\\
& U_I(t,t')=e^{iH_0(t-t_0)}e^{-iH(t-t')}e^{-iH_0(t'-t_0)}~.
\end{aligned}
\end{equation}
容易验证它是一个幺正算符，并且满足
\begin{equation}
U_I(t_1,t_2)U_I(t_2,t_3)=U_I(t_1,t_3), U_I(t_1,t_3)[U_I(t_2,t_3)]^\dagger=U_I(t_1,t_2)~.
\end{equation}
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