洛伦兹规范
如果令
\begin{equation}
\boldsymbol{\nabla}\boldsymbol{\cdot} \boldsymbol{\mathbf{A}} = -\mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial \varphi}{\partial t}
\end{equation}
那么标势和矢势就符合
洛伦兹规范．
麦克斯韦方程组（eq. 5 ）将变为十分对称的形式
\begin{equation}
\boldsymbol{\nabla}^2 \varphi - \mu_0\epsilon_0 \frac{\partial^{2}{\varphi}}{\partial{t}^{2}} = -\frac{\rho}{\epsilon_0}
\end{equation}
\begin{equation}
\boldsymbol{\nabla}^2 \boldsymbol{\mathbf{A}} - \mu_0\epsilon_0 \frac{\partial^{2}{ \boldsymbol{\mathbf{A}} }}{\partial{t}^{2}} = -\mu_0 \boldsymbol{\mathbf{j}}
\end{equation}
未完成：应该先讲电动力学再讲相对论，参考格里菲斯的顺序．另开词条．
这个形式的优点是按照相对论章节中的习惯，我们令 $\mu_0=\epsilon_0=1$，那么势的麦克斯韦方程组就可以写成
\begin{equation}
\boldsymbol{\nabla}^2 \varphi - \frac{\partial^{2}{\varphi}}{\partial{t}^{2}} = -\frac{\rho}{\epsilon_0}
\end{equation}
\begin{equation}
\boldsymbol{\nabla}^2 \boldsymbol{\mathbf{A}} - \ \frac{\partial^{2}{ \boldsymbol{\mathbf{A}} }}{\partial{t}^{2}} = -\mu_0 \boldsymbol{\mathbf{j}}
\end{equation}
这实际上就是 $\nabla$ 算子在闵可夫斯基度规下的拓展：
\begin{equation}
\square^2 \varphi = -\frac{\rho}{\epsilon_0}
\end{equation}
\begin{equation}
\square^2 \boldsymbol{\mathbf{A}} = -\mu_0 \boldsymbol{\mathbf{j}}
\end{equation}
其中 $\square^2$ 被称为达朗贝尔算子（d' Alembertian operator），定义为：
\begin{equation}
\square^2=\square^\mu\square_\mu=\square^\mu\square^\nu g_{\mu\nu}=-(\frac{\partial}{\partial x^0})^2+(\frac{\partial}{\partial x^1})^2+(\frac{\partial}{\partial x^2})^2+(\frac{\partial}{\partial x^3})^2
\end{equation}
其中又有
\begin{equation}
\square^\mu=\frac{\partial}{\partial x^\mu}
\end{equation}
可见 $\square^\mu$ 直接就是 $\nabla^i$ 加了时间项之后的推广．
注意eq. 8 中 $(\partial/\partial x^0)^2$ 前面的负号，这是从闵可夫斯基度规 $g_{\mu\nu}$ 中时间项的负号得来的．这一点和我们在相对论中的规范不同，在相对论中闵可夫斯基度规的时间项为正、空间项为负．