辛流形

                     

贡献者: JierPeter; Giacomo

预备知识 哈密顿正则方程,纤维丛

1. 引入的动机

   辛流形是经典力学研究中自然出现的几何结构。

   要描述质点组成的系统所处的状态,只需要知道每个质点的速度和位置(拉格朗日力学),或者动量和位置(哈密顿力学);这篇文章我们考虑动量和位置。一个系统的所有可能的状态构成的集合被称为相空间(phase space),它是一个微分流形。

   对于自由质点,它的相空间是一个欧几里得空间,具体地,M 维空间中的 N 个自由质点构成的系统,其相空间是 M2N 维欧几里得空间。

   但是如果存在约束,那么系统的相空间一般来说不是欧几里得空间。比如说,一个 3 维空间中的自由质点,其相空间是 R3×R3,即描述其位置需要一个 R3、描述动量又需要一个 R3,合起来就是一个 6 维欧几里得空间 R6。但如果此质点被固定在轻质杆的一端,而杆的另一端在某惯性系中固定不动,那么其相空间就是 S2 的余切丛 TS21S2 描述的是质点的位置,这是一个流形

   一般地,系统的相空间是一个 2N 维流形,此流形是一个 N 维流形上的余切丛

   有了描述状态的相空间,我们还需要描述系统的相点运动规律,那就是牛顿三定律,我们写为哈密顿正则方程的形式:

(1){dqidt=Hpidpidt=Hqi .

   由式 1 可见,决定系统状态随时间变化的是哈密顿函数,它是定义在相空间上的一个函数。以相空间上各点为起点,系统状态随时间的变化构成一族曲线,相空间上每一点处都由过这点的曲线定义了一个切向量。综上,哈密顿函数定义了一个相空间上的切向量场,称为该函数决定的哈密顿向量场(Hamiltonian flow)。那么函数如何与一个切向量场联系起来呢?

   给定流形上的可微函数 f,我们总能找到与之关联的一个余切向量场 df,定义为:对于任意切向量场 X,都有 Xf=(X,df),这里 (X,df) 表示切场与余切场之间的作用。一般的流形是无法把函数和切场联系起来的,本质上是因为对偶空间之间没有自然同构。

   要建立对偶空间之间的自然同构,只需要给这对对偶空间定义一个度量即可。在线性空间 V 上定义度量 g 后,就可以把 V 中的 ϕ 对应到 V 中的 v,方式是:ϕ(u)=g(v,u) 对任意 uV 成立。这个自然同构,就是所谓的指标升降。用指标表示法,主空间 V 中的向量表示为 viui,度量就表示为 gij,于是内积表示为 g(v,u)=gijviuj,所以用内积定义的 vi 的对应,就是 vi=vjgij,于是 viui=g(v,u),所以 vi 就是上面说的对偶向量 ϕ

   对于一对对偶空间,给定其中之一 V 的度量,也就自然给出了 V 上的对偶度量。用指标的语言来说,就是如果给定了 gij,那么可以通过 gikgjk=δji 来定义 gij。不用指标的话,也可以说给定 V 的标准正交基,则它的对偶基也是 V 的标准正交基,以此来定义 V 上的度量。

   现在定义相空间流形上的度量,使得哈密顿函数对应到我们之前定义哈密顿向量场上,方式是函数先自然对应一个余切场,然后再利用度量把余切场升指标为哈密顿向量场。这一度量就被称为 “辛形式(symplectic form)”。配备了辛形式的流形,就叫做 “辛流形(symplectic manifold)”。

   需要注意的是,辛形式违反正定性和对称性,故不是通常意义上的度量,但依然可以发挥度量的作用来建立切丛和余切丛之间的同构,或者说进行指标升降。

2. 辛流形的构造

定义 1 辛形式

   设 M 为一 2n 维微分流形,称 M 上一个非退化2-形式 ω 为一个辛形式(symplectic form),称 (M,ω) 为一个辛流形(symplectic manifold)

   所谓 “非退化”,就是说在辛流形上各点处任取一个非零向量 v,则 ω(v,v)0。所谓 “闭”,就是说 dω=0

   辛流形上处处存在局部坐标系,使得此坐标系中,函数 H 的哈密顿向量场的坐标表示正如式 1 描述。


1. ^ 实际上这是切丛(位置-速度空间)的定义,但

                     

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