质点系的动能、柯尼希定理
贡献者： addis
1. 柯尼希定理
某参考系中质点系的动能等于该参考系中其质心的动能加上质心系中质点系的动能，即
\begin{equation}
E_k = \frac12 Mv_c^2 + \frac12 \sum_i m_i v_{ci}^2 ~.
\end{equation}
其中 $M$ 是所有质点的质量和，$v_c$ 是质心系相对于当前参考系的运动速度，$m_i$ 是第 $i$ 个质点的质量，$v_{ci}$ 是第 $i$ 个质点在质心系中的速度。
例 1 圆环滚动的动能
一个圆环在水平地面上延直线无摩擦不打滑地滚动，其半径为 $R$，质量为 $M$，角速度为 $\omega$，求地面参考系中圆环的动能。
解：把圆环看成很多个小块，每块看作一个质点 $m_i$，每个质点相对于圆心旋转的线速度大小都是 $v_{ci} = \omega R$，所以不打滑时地面相对于圆心平移的移动速度大小，等于圆心相对于地面平移的速度大小，同样是 $v_c = \omega R$，代入式 1 得动能为
\begin{equation}
E_k = \frac12 m v_c^2 + \frac12 \sum_i m_i v_{ci}^2 = \frac12 m\omega^2 R^2 + \frac12 \sum_i m_i \omega^2 R^2 = m\omega^2 R^2~.
\end{equation}
2. 证明
在当前参考系中，第 $i$ 个质点的运动速度为
\begin{equation}
\boldsymbol{\mathbf{v}} _{i} = \boldsymbol{\mathbf{v}} _c + \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci}~.
\end{equation}
于是有
\begin{equation}
\begin{aligned}
E_k &= \frac12 \sum_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _{i}^2
= \frac12 \sum_i m_i ( \boldsymbol{\mathbf{v}} _c + \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci} )^2 \\
&= \frac12 \sum_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _{c}^2 + \frac12 \sum_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci}^2 + \sum_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _c \boldsymbol\cdot \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci}~.
\end{aligned} \end{equation}
现在只需证明 $\sum\limits_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _c \boldsymbol\cdot \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci} = 0$ 即可。考虑到
\begin{equation}
\sum_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _c \boldsymbol\cdot \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci} = \boldsymbol{\mathbf{v}} _c \boldsymbol\cdot \sum_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci}~.
\end{equation}
而质心系中的质点系动量为零（
式 29 ），所以
\begin{equation}
\sum_i m_i \boldsymbol{\mathbf{v}} _{ci} = \boldsymbol{\mathbf{0}} ~.
\end{equation}
证毕。