电极化强度
贡献者： addis; ACertainUser
在电介质一节中，我们从分子的电结构出发，说明了两类电介质极化的微观过程虽然不同，但宏观的效果却是相同的，都是在电介质的两个相对表面上出现了异号的极化电荷，在电介质内部有沿电场方向的电偶极矩。因此下面从宏观上描述电介质的极化现象时，就不分两类电介质来讨论了。
在电介质内任取一物理无限小的体积元 $\Delta V$（但其中仍有大量的分子），当没有外电场时，这体积元中所有分子的电偶极矩的矢量和 $\sum \mathbf p$ 等于零。但是，在外电场的影响下，由于电介质的极化，$\sum \mathbf p$ 将不等于零。外电场愈强，被极化的程度愈大，$\sum \mathbf p$ 的值也愈大。因此我们取单位体积内分子电偶极矩的矢量和，即
\begin{equation}
\mathbf P=\frac{\sum \mathbf p}{\Delta V} ~,
\end{equation}
或者写为更加直观的形式
\begin{equation}
\boldsymbol{\mathbf{P}} = \rho \boldsymbol{\mathbf{l}} ~.
\end{equation}
其中 $\rho$ 是偶极子中正电荷的体密度，$ \boldsymbol{\mathbf{l}} $ 是每个偶极子中正电荷相对负电荷的平均位移。用该式可以把偶极子中的电荷看做是连续分布的，只是错开了一个位移。
另一个直观的形式为
\begin{equation}
\boldsymbol{\mathbf{P}} = N \boldsymbol{\mathbf{p}} ~.
\end{equation}
其中 $ \boldsymbol{\mathbf{N}} $ 为电偶极子的数密度，即单位体积中电偶极子的数量，$ \boldsymbol{\mathbf{p}} $ 为每个偶极子的平均极矩。这和
式 2 是一回事，只是把 $\rho$ 中的电荷移动到了 $ \boldsymbol{\mathbf{l}} $ 中。
$ \boldsymbol{\mathbf{P}} $ 作为量度电介质极化程度的基本物理量，称为该点（$\Delta V$ 所包围的一点）的电极化强度（electric polarization）或 $\mathbf P$ 矢量。在国际单位制中，电极化强度的单位是 $\rm C/m^2$。
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