贡献者: addis
如果给定一个多粒子波函数处于对称或反对称子空间之外,特定情况下我们可以将其对称化(symmetrize)或反对称化(antisymmetrize)。先用粒子交换算符表示例 2 的过程。
在该例中,我们把 $(1 \pm P_{12})/\sqrt{2}$ 称为对称化算符(symmetrizer)或反对称化算符(antisymmetrizer)。
若将例 1 中的两个粒子改为 $N$ 个粒子,如何将状态 $ \left\lvert i_1 \right\rangle \left\lvert i_2 \right\rangle \dots \left\lvert i_N \right\rangle $(反)对称化呢?稍加思考会发现,若要对称化,我们只需要将 $ \left\lvert i_1 \right\rangle , \left\lvert i_2 \right\rangle ,\dots, \left\lvert i_N \right\rangle $ 的所有不同的排列相加再归一化即可。如果这 $N$ 个单粒子态都是不同的,那么一共有 $N!$ 种排列。我们用 $p_n(i)$ 来表示,例如
$p_1(i)$ | $p_2(i)$ | $p_3(i)$ | $p_4(i)$ | $p_5(i)$ | $p_6(i)$ | |
$i=1$ | 1 | 1 | 2 | 2 | 3 | 3 |
$i=2$ | 2 | 3 | 1 | 3 | 1 | 2 |
$i=3$ | 3 | 2 | 3 | 1 | 2 | 1 |
则正交化的结果为
如果 $ \left\lvert i_1 \right\rangle ,\dots, \left\lvert i_N \right\rangle $ 中出现重复,情况就要更复杂一些。令其中只有 $M < N$ 种不同的单粒子态,重复的次数分别是 $n_1, \dots, n_M$,有 $\sum_i n_i = N$。这样一来不同的排列减少至 $N!/(n_1! n_2! \dots n_M!)$ 种,我们仍然可以写出类似式 2 的表达式,但求和只有 $N!/(n_1! n_2! \dots n_M!)$ 个正交归一的项,所以归一化系数也变为 $\sqrt{n_1! n_2! \dots n_M!/N!}$。
要把对称化用算符表示出来也不难,我们可以对每一种不同的排列 $p_n(1), p_n(2), \dots$ 都定义一个对称化算符 $P_n$。定义反对称化算符为(求和的项数同样取决于是否出现重复)
我们同样也可以使用排列算符对 $N$ 粒子态 $ \left\lvert i_1 \right\rangle \left\lvert i_2 \right\rangle \dots \left\lvert i_N \right\rangle $ 进行反对称化,但前提是我们必须要求其中 $N$ 个单粒子态都是不同的。这时因为如果 $ \left\lvert j \right\rangle = \left\lvert k \right\rangle $,那么无论如何排列,得到的态关于交换算符 $P_{j,k}$ 都是对称的。这就是泡利不相容原理。
由式 1 的启发,我们可以尝试改变式 2 或式 3 中一些项的正负号来达到反对称化。事实上行列式的定义中已经给出了我们需要规则,即使用逆序数的奇偶性来决定正负号。对称化的结果可以用行列式记为
要证明反对称性很简单,任意交换算符 $P_{i,j}$ 作用在式 4 , 相当于把行列式的两行置换(这里其实交换的是行列式的两列,但是矩阵的行列式等于矩阵转置的行列式),而根据行列式的性质(定理 3 ),这会使结果取相反数。证毕。
通过在式 3 中根据 $P_n$ 的逆序数在其前面适当添加正负号 $S_n$(见式 4 ),我们也可以定义反对称化算符
先来看有限维的情况,假设单个粒子态所在空间是 $M$ 维的(例如只考虑自旋空间,$M = 2s+1$),那么只有当粒子数 $N \le M$ 时,才能允许全同费米子的态矢。通过基底的不同组合以及对称化,我们一共可以找到 $C_M^N$ 种不同的反对称基底,所以1反对称子空间是 $C_M^N$ 维的。要得到这 $C_M^N$ 个基底,我们只需要从 $M$ 个单粒子基底中无顺序不重复地选出 $N$ 个($ \left\lvert i_1 \right\rangle , \dots, \left\lvert i_N \right\rangle $)。每选一次就可以得到一个对称基底 $\mathcal A \left\lvert i_1 \right\rangle \dots \left\lvert i_N \right\rangle $,它们张成整个反对称子空间。物理上,这意味着 $N$ 个全同费米子占据 $M$ 个状态,每种可能就是一个基底。
对于玻色子,我们不要求 $N \le M$,因为多个玻色子可以处于同一个单粒子态。可以证明对称子空间的维数等于 “从 $M$ 个态中无序地选 $N$ 个,允许重复” 的个数,但遗憾的是我们不能把这个数写成一个简洁的公式。对称子空间基底的构建也同理,每次选取出 $N$ 个态后都可以构建一个基底 $\mathcal S \left\lvert i_1 \right\rangle \dots \left\lvert i_N \right\rangle $。
1. ^ 这不是证明只是对结论的一个简单描述。