自旋角动量矩阵
贡献者: addis; 叶月2_
我们已知 自旋的矩阵可以用 乘以泡利矩阵得到。以下我们试图计算任意 自旋粒子的三个自旋分量算符 , 和 对应的矩阵。这些矩阵一般使用 的本征态 作为基底(另外两组基底同理可得)。注意当 为整数时,本文的结论同样适用于轨道角动量(把算符 和量子数 分别替换为 和 即可)。
基本思路是先求出升降算符 的矩阵。再把它们分别相加和相减得到 和 的矩阵。 算符在其本征态基底下是本征值组成的对角矩阵。
已知归一化系数为
所以
可见 只有下方的子对角线不为零, 只有上方的子对角线不为零。
最后得三个矩阵为
可以验证当 时,我们就得到了在 表象下的自旋角动量分量矩阵。如下所示:
自旋算符的 “态矢表示法”
为了计算方便,有时候我们也会用 “态矢” 组合来表示自旋分量矩阵。设
显然这是 的两个本征向量。则二阶矩阵的基可以表示为
利用基向量表示自旋分量矩阵如下,
相应的,我们也可以用态矢表示 的特征向量。由
式 6 可知在归一化后, 的特征向量为分别为: