相控阵

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　　 （本文根据 CC-BY-SA 协议转载自原搜狗科学百科对英文维基百科的翻译）

　　 在天线理论中，相控阵通常指的是电子扫描阵列，这是一种由计算机控制的天线阵列，它产生的无线电波束可以在无需移动天线的条件下控制其指向不同的方向。[1][2][3][4][5][6][7][8] 在阵列天线中，来自发射机的射频电流以正确的相位关系馈送到各个天线，使得来自各个天线的无线电波相加在一起以增加预定方向的辐射增益，同时抵消以抑制其他方向的辐射。在相控阵中，来自发射机的功率通过被称为移相器的设备馈送到天线，移相器由计算机系统控制，计算机系统可以改变相位，从而将无线电波束导向不同的方向。由于阵列必须由许多小天线(有时几千个)组成才能获得高增益，相控阵主要适用于无线电频谱的高频端、超高频和微波波段，在这些波段中单个天线元件非常小。

　　 相控阵被发明用于军事雷达系统，可以快速扫描雷达波束，以探测飞机和导弹。这些相控阵雷达系统现在得到了广泛的使用，相控阵正在向到民用领域扩展。相控阵原理也用于声学，相控阵声波传感器用于医学超声成像扫描仪(相控阵超声)、油气勘探(反射地震学)和军事声纳系统。[9]

　　 术语 “相控阵” 在偶尔也用于馈电功率的相位以及天线阵列的辐射方向图固定的非阵列天线。[6][10] 例如，通过馈电产生特定的辐射模式的调幅 AM 广播无线电天线由多个主辐射器组成，也称为 “相控阵”。

1. 类型

　　 无源相控阵或无源电子扫描阵(PESA)是一种相控阵，其中天线元件连接到单个发射机和/或接收机，如顶部动画所示。PESA 是最常见的相控阵类型。

　　 有源相控阵或有源电子扫描阵(AESA)是一种相控阵，其中每个天线单元都有自己的发射机/接收机单元，全部由计算机控制。有源阵列是一种更先进的第二代相控阵技术，广泛用于军事领域；与 PESA 不同，它们可以同时向不同方向辐射多个频率的多束无线电波。

　　 共形天线是一种相控阵，其中各个天线不是布置在平面上，而是安装在曲面上。移相器补偿由于天线元件在表面上的不同位置而导致的不同路径长度的波，允许阵列辐射平面波。共形天线用于飞机和导弹，将天线集成到飞机的弯曲表面以减少空气动力阻力。

2. 历史

　　 相控阵传输最初是由诺贝尔奖获得者卡尔·费迪南德·布劳恩（Nobel laureate Karl Ferdinand Braun）在 1905 年展示的，他展示了无线电波在一个方向上的增强传输。[11][12] 二战期间，诺贝尔奖获得者路易斯·阿尔瓦雷斯（Luis Alvarez）在一个用于 “地面控制方法” 的快速可控雷达系统中使用相控阵传输，该系统有助于飞机着陆。与此同时，德国的 GEMA 建造了马穆特（Mammut 1）1 号。[13]后来，在剑桥大学开发了几个大型相控阵之后，它被用于射电天文学，并为安东尼·休伊什和马丁·赖尔（Antony Hewish and Martin Ryle）赢得了诺贝尔物理学奖。这种设计也用于雷达，并在干涉测量天线中得到推广。

　　 2004 年，加州理工学院的研究人员展示了第一台集成硅基相控阵接收机（24GHz，8 个单元）。[14]随后，加州理工学院团队于 2005 年演示了一款 24GHz 的互补金属氧化物半导体（CMOS）相控阵发射机，[15]并于 2006 年演示了一款集成天线的完全集成的 77GHz 相控阵收发机。[16][17] 2007 年，美国国防部高级研究计划局(DARPA)的研究人员宣布了一种 16 元相控阵雷达天线，它也与所有相关电路集成在一个硅片上，工作频率为 30-50 GHz。[18][18]

　　 BMEWS & PAVE PAWS 雷达 单个天线辐射的信号相对幅度以及它们之间的叠加和相消干涉效应决定了阵列的有效辐射方向图。相控阵可以指向固定的辐射方向，或者在方位角或仰角上快速扫描。1957 年，加利福尼亚休斯飞机公司（Hughes Aircraft Company, California）首次演示了方位和仰角的同时电子扫描的相控阵天线。[19]

3. 应用程序

3.1 广播

　　 在广播工程中，许多调幅广播电台使用相控阵来增强信号强度，从而扩大许可城市的覆盖范围，同时最大限度地减少对其他地区的干扰。由于中波频率下白天和夜间电离层传播的差异，调幅广播电台通常在日出和日落时通过切换提供给天线单元(主辐射器)的相位和功率级别，使天线在白天(地波)和夜晚(天波)辐射模式之间进行改变。对于短波广播，许多电台使用水平偶极子阵列。常见的排列是在 4×4 阵列中使用 16 个偶极子。通常这些阵子位于一个线栅反射器前面。相位通常是可切换的，以允许波束在方位角和仰角上转向。

　　 私人无线电爱好者可以使用更适中的相控阵长线天线系统来从远距离接收长波、中波和短波无线电广播。

　　 在甚高频上，相控阵广泛用于调频广播。这极大地增加了天线增益，将发射的射频能量沿着地平线放大，从而极大地增加了电台的广播范围。在这些情况下，从发射器到每个元件的距离是相同的，或者相隔一个(或整数倍)波长。调整阵列相位，使较低的元件延迟(使到它们的距离变长)会导致波束向下倾斜，如果天线在很高的无线电塔上，这种效果将会很明显。

　　 其他相位调整可以在不倾斜主瓣的情况下增加远场向下辐射的能量，为极高的山顶位置创造零填充，或者减少近场的辐射，以防止那些工人或者甚至附近的居民过度暴露于辐射中。后一种效果也可以通过半波间距实现——在全波间距的现有单元中间插入附加单元。这种定相实现了与全波间隔大致相同的水平增益；也就是说，五元全波间隔阵列等于九元或十元半波间隔阵列。

3.2 雷达

　　 许多海军的战舰也使用相控阵雷达系统。由于波束可以快速转向，相控阵雷达允许军舰使用一个雷达系统进行水面探测和跟踪(寻找船只)、空中探测和跟踪(寻找飞机和导弹)以及导弹发射引导。很久之前，飞行中的每一枚地对空导弹都需要一个专用的火控雷达，这意味着雷达制导武器只能同时攻击少量目标。相控阵系统可用于在导弹飞行的中期阶段控制导弹。在飞行的最后阶段，连续波火控控制器为目标提供最终的制导。因为雷达波束是电子操纵的，相控阵系统可以迅速引导雷达波束，从而在控制几枚飞行中导弹的同时，并保持对多目标的火控跟踪。

　　 AN/SPY-1 相控阵雷达是部署在现代美国巡洋舰和驱逐舰上的宙斯盾作战系统的一部分，“能够同时执行搜索、跟踪和导弹制导功能，拥有跟踪超过 100 个目标的能力。”[20]同样，服务于法国、俄罗斯和新加坡的泰勒斯·赫刺克勒斯（Thales Herakles）相控阵多功能雷达具有 200 个目标的跟踪能力，能够在一次扫描中实现自动目标探测、确认和启动跟踪，同时为从船上发射的 MBDA Aster 导弹提供中途制导。[21]德国海军和荷兰皇家海军开发了有源相控阵雷达系统(APAR)。MIM-104 爱国者和其它地面防空系统使用相控阵雷达也有类似的优势。

3.3 空间探测器通信

　　 信使号是执行对水星空间探测任务的宇宙飞船(2011-2015[22])。这是首次使用相控阵天线进行通信的深空探测任务。辐射元件是圆极化的开槽波导。这种天线使用的是 X 波段，使用了 26 种辐射单元，并且可以适度减少单元个数。[23]

3.4 天气研究用途

　　 自 2003 年 4 月 23 日以来，国家强风暴实验室一直在俄克拉荷马州诺曼使用美国海军提供的 SPY-1A 相控阵天线进行天气研究。人们希望这项研究对雷暴和龙卷风产生更好的理解，从而增加对恶劣天气的预警时间和对龙卷风预测概率。目前的项目参与者包括国家强风暴实验室和国家气象服务雷达中心、洛克希德·马丁公司、美国海军、俄克拉何马大学气象学院、电气和计算机工程学院和大气雷达研究中心、俄克拉何马州高等教育董事、联邦航空管理局以及基础商业和工业。该项目包括研发、未来技术转让以及该系统在美国的潜在部署。预计需要 10 至 15 年才能完成，初步建设费用约为 2500 万美元。[24]日本 RIKEN 高级计算科学研究所(AICS)的一个团队已经开始了使用相控阵雷达和一种新算法进行即时天气预报的实验工作。[25]

3.5 光学

　　 在电磁波的可见光或红外光谱范围内，可以构建光学相控阵。它们可用于波长多路复用器和滤波器、[26]激光束控制和全息术。合成阵列外差检测是将整个相控阵复用到单个元件光电探测器上的有效方法。光学相控阵发射器中的动态光束形成可用于电子光栅或矢量图像扫描，而无需使用透镜或无透镜投影仪中的机械移动部件。[27]光学相控阵接收器已经被证明能够通过选择性地观察不同的方向来充当无透镜相机。[28][29]

3.6 宽带卫星互联网收发器

　　 OneWeb 和 Starlink 是两个低地球轨道卫星，截至 2019 年仍在建设中。它们旨在为消费者提供宽带互联网连接；两个系统的用户终端均使用相控阵天线。[30][31]

3.7 射频识别（RFID）

　　 到 2014 年，相控阵天线被集成到射频识别系统中，将单个系统的覆盖面积增加 100%，达到 76200 平方米(820000 平方英尺)，同时仍然使用传统的无源超高频标签。[32]

3.8 人机界面（HMI）

　　 2008 年，东京大学信田实验室（University of Tokyo's Shinoda Lab）开发了一种相控阵声波传感器，称为机载超声触觉显示器（AUTD），用于诱导触觉反馈。[33]这个系统被证明能使用户对虚拟全息对象进行交互操作。[34]

4. 数学观点和公式

　　 从数学上讲，相控阵是 N 狭缝衍射的一个例子，其中接收点的辐射场是一条线中 N 个点源相干叠加的结果。由于每个单独的天线都充当发射无线电波的狭缝，因此可以通过将相移 $\varphi$ 加到边缘项来计算它们的衍射图案。

　　 我们将从衍射形式主页的 N 狭缝衍射图开始推导，使用 $a$ 表示相等尺寸的狭缝的大小，$d$ 表示间距。 $$\psi = \psi_0 \frac{\sin\left( \frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta \right)}{\frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta} \frac{\sin\left( \frac{N}{2} kd \sin \theta \right)}{\sin \left( \frac{kd}{2} \sin \theta \right)}~$$

　　 现在，将 $\varphi$ 项添加到 $kd \sin \theta$ 之后表示第二项的边缘效应:

　　 $$\psi = \psi_0 \frac{\sin\left( \frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta \right)}{\frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta} \frac{\sin\left( \frac{N}{2} \left( \frac{2\pi d}{\lambda} \sin \theta + \phi \right) \right)}{\sin \left( \frac{\pi d}{\lambda} \sin \theta + \phi \right)}~$$

　　 取波函数的平方表示波的强度:

　　 $$I = I_0 \left( \frac{\sin\left( \frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta \right)}{\frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta} \right)^2 \left( \frac{\sin\left( \frac{N}{2} \left( \frac{2\pi d}{\lambda} \sin \theta + \phi \right) \right)}{\sin \left( \frac{\pi d}{\lambda} \sin \theta + \phi \right)} \right)^2~$$

　　 $$I = I_0 \left( \frac{\sin\left( \frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta \right)}{\frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta} \right)^2 \left( \frac{\sin\left( \frac{\pi}{\lambda}\mathbf{Nd}\sin \theta + \frac{N}{2} \phi \right)}{\sin \left( \frac{\pi d}{\lambda} \sin \theta + \phi \right)} \right)^2~$$

　　 现在将发射机间隔一段距离 $d = \frac{\lambda}{4}$，选择这个距离是为了简化计算，但是可以调整为波长的标准分数倍。

　　 $$I = I_0 \left( \frac{\sin \left( \frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta \right)}{\frac{\pi a}{\lambda} \sin \theta} \right)^2 \left( \frac{\sin \left( \frac{\pi}{4} N \sin \theta + \frac{N}{2} \phi \right)}{\sin \left( \frac{\pi}{4} \sin \theta + \phi \right)} \right)^2~$$

　　 当正弦值达到最大值时 $\frac{\pi}{2}$，我们设置第二项的分子=1。

　　 $$\frac{\pi}{4} N \sin \theta + \frac{N}{2} \phi = \frac{\pi}{2}~$$ $$\sin \theta = \left( \frac{\pi}{2} - \frac{N}{2} \phi \right) \frac{4}{N \pi}~$$ $$\sin \theta = \frac{2}{N} - \frac{2 \phi}{\pi}~$$

　　 因此，当 N 变大时，$\frac{2\phi}{\pi}$ 将决定整个式子的值。由于正弦可以在 -1 和 1 之间振荡，我们可以看到设定 $\phi = -\frac{\pi}{2}$ 时，将会在给定角度 $\theta = \sin^{-1} 1 = \frac{\pi}{2} = 90^\circ$ 达到最大值。

　　 此外，我们可以看到，如果我们希望调整到发射最大能量的角度，我们只需要调整相邻天线之间的相移 $\varphi$。实际上，相移对应于最大信号的负角度。

　　 类似的计算将证明 $\varphi$ 是上述算式最小值的决定变量。

5. 不同类型的相控阵

　　 波束形成器有两种主要类型。分别是时域波束形成器和频域波束形成器。

　　 除了相移之外，有时在阵列面上应用分级衰减窗口来改善旁瓣抑制性能。

　　 时域波束形成器通过引入时间延迟来工作。基本操作称为 “延迟和求和”。它将来自每个数组元素的输入信号延迟一定的时间，然后将它们相加。巴特勒矩阵允许几个波束同时形成，或者通过一个波束进行电弧扫描。最常见的时域波束形成器是蛇形波导。有源相控阵设计使用单独的延迟线开关。钇铁石榴石（Yttrium iron garnet）移相器利用磁场强度改变相位延迟。

　　 有两种不同类型的频域波束形成器。

　　 第一种类型将接收信号中存在的不同频率分量分成多个频率仓(使用离散傅立叶变换或滤波器组)。当不同的延迟和波束形成器应用于每个频率仓时，结果是多个不同频率的主瓣同时指向多个不同方向。这对于通信链路来说可能是一个优势，并且与 SPS-48 雷达一起使用。

　　 另一种类型的频域波束形成器利用空间频率。从每个单独的数组元素中提取离散样本。样品用 DFT 处理。DFT 在处理过程中引入多个不同的离散相移。DFT 的输出是单独的通道，对应于同时形成的均匀间隔的波束。一维离散傅立叶变换产生不同扇形的波束。二维离散傅立叶变换产生菠萝形状的波束。

　　 这些技术可用于创建两种相控阵。

• 动态—用于产生移动波束的一个可变移相器阵列
• 固定—波束位置相对于阵列面是固定，整个天线是可移动的

　　 还有两个子类别可以修改动态数组或固定数组的类型。

• 有源—放大器或处理器位于每个移相器元件中
• 无源—带衰减移相器的大型中央放大器

5.1 动态相控阵

　　 每个阵列元件包含一个可调移相器，它们共同用于波束相对于阵列面移动。

　　 动态相控阵瞄准波束不需要物理运动。波束束以电子方式移动。这可以产生足够快的天线波束运动，以小笔形波束同时跟踪多个目标，同时只使用一个雷达组搜索新目标(搜索时跟踪)。

　　 例如，脉冲频率为 1KHz 的 2 度波束天线将需要大约 8 秒钟来覆盖由 8000 个指向位置组成的整个半球。这种配置提供了 12 次机会去探测一个时速 1000 米/秒(2200 英里/小时；3600 公里/小时)，距离超过 100 公里(62 英里)范围内的飞行物，适用于军事应用。

　　 机械操纵天线的位置是可以预测的，这可以用来产生干扰雷达工作的电子对抗。相控阵操作带来的灵活性允许波束瞄准随机位置，从而消除了这一漏洞。这同样也可以用于军事。

5.2 固定式相控阵

　　 固定相控阵天线通常用于制造比传统抛物面反射器或卡塞格伦反射器具有更理想形状因子的天线。固定相控阵包含固定移相器。例如，大多数商用调频广播和电视天线塔使用偶极子单元组成的共线天线阵。

　　 在雷达应用中，这种相控阵在跟踪和扫描过程中是物理移动的。有两种配置。

• 带有延迟线、多频率的
• 多个相邻波束的

　　 SPS-48 雷达使用多个发射频率，沿阵列左侧有一条蛇形延迟线，以产生垂直扇形堆叠波束。当每个频率沿蛇形延迟线传播时，会经历不同的相移，形成不同的波束。滤波器组用于分离各个接收波束。其中天线是机械旋转的。

　　 半主动寻的雷达使用单脉冲雷达，它依靠固定相控阵产生多个相邻波束来测量角度误差。这种外形的雷达适合安装在导弹导引头的万向节上。

5.3 有源相控阵

　　 有源电子扫描阵列(AESA)单元在每个天线单元(或单元组)中包含具有相移的发射放大器。每个单元还包括接收预放大。移相器的设置对于发送和接收都是相同。[35]

　　 有源相控阵在发射脉冲结束后不需要相位复位，这与多普勒雷达和脉冲多普勒雷达兼容。

5.4 无源相控阵

　　 无源相控阵通常使用大型放大器为天线产生所有的微波发射信号。移相器通常由磁场、电压梯度或等效技术控制的波导元件组成。[36][37]

　　 无源相控阵使用的相移过程通常将接收波束和发射波束放入对角象限中。在发射脉冲结束后，在接收周期开始将接收波束放置在与发射波束相同的位置之前，必须反转相移符号。这需要相位脉冲以降低多普勒雷达和脉冲多普勒雷达的子杂波的可见性。例如，钇铁石榴石移相器必须在发射脉冲猝灭之后和接收器开始对准发射和接收波束之前进行改变。该脉冲引入了调频噪声来降低杂波性能。

　　 无源相控阵设计用于宙斯盾作战系统。[38]用于对外来威胁到达方向（direction-of-arrival）的估计。

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