流(微分几何)

                     

贡献者: 叶月2_; addis

预备知识 切向量场,前推

   我们知道,对切向量场积分可以得到一族曲线,比如地球的一系列纬线。如果加上初始条件,便可以确定具体是哪一条曲线。因此,流形 $M$ 上的积分曲线实际上有两个含参变量,设其为 $\theta(t,p),\forall p\in M$。我们可以固定 $p$ 点为曲线的初始位置,得到一条曲线:$\theta_p(t)$;亦可以固定 $t$,得到 $\theta_t(p):M\rightarrow M$,这是光滑的左作用。我们统一这两种视角为:$\theta^p(t_0)=\theta^{t_0}(p)=\theta(t_0,p)$。

1. 全局流

   令 $p\in M$ 为曲线的初始位置,即 $\theta(0,p)=p$。若 $t\in\mathbb R$,我们称曲线族 $\theta(t,p):\mathbb R\times M\rightarrow M$ 为全局流(global flow)

   可以证明1,对于 $\theta_t(p)$,如果 $q=\theta_p(s)$,则 $\theta^{(q)}(t)=\theta^{(p)}(t+s)$,所以该光滑映射满足:

\begin{equation} \begin{aligned} \theta(t, \theta(s, p)) & =\theta(t+s, p) \\ \theta(0, p) & =p~. \end{aligned} \end{equation}
上式的结合律也可以表示为 $\theta_t \circ \theta_s(p)=\theta_{t+s}(p)$。因此 $\theta$ 可看作加法群 $\mathbb R$ 对流形 $M$ 的作用,式 1 便等价于群作用定律:
\begin{equation} \begin{aligned} \theta_t \circ \theta_s & =\theta_{t+s}, \\ \theta_0 & =\operatorname{Id}_M~. \end{aligned} \end{equation}
所以全局流又称作单参量群作用(one-parameter group action)。可以证明,$\theta_t:M\rightarrow M$ 是微分同胚映射2。在后续章节里,我们将利用该映射的前推,以得到光滑切场的李导数。

   从另一个角度来看,当我们固定 $p$ 时,光滑曲线 $\theta_p(t)$ 便是 $\mathbb R$ 对 $p$ 作用的轨道。由于轨道是等价类划分,因而不同轨道相交为空集,这与我们的直觉是符合的。

   下面我们来证明,全局流都是光滑切场的积分曲线。

定理 1 

   设 $\theta$ 是全局流,对于任意 $p\in M$,定义切向量 $V_p\in T_p M$ 为

\begin{equation} V_p=\theta^{(p) \prime}(0)=\left.\frac{\partial}{\partial t}\right|_{t=0} \theta(t, p) ~, \end{equation}
则该切向量集合构成 $M$ 上的光滑切场 $V$,并且 $\theta^p(t)$ 都是 $V$ 的积分曲线。一般称对应于全局流的光滑切场为该曲线的最小生成元(infinitesimal generator)

   证明:

   首先我们来证明,如上定义的切场是光滑的,即对于任意光滑函数 $f\in C^{\infty}M$,$Vf\in C^{\infty}M$。

   对于任意 $p\in M$,我们有:

\begin{equation} Vf(p)=V_pf=\theta^{(p)\prime}(0)f=\left.\frac{ \,\mathrm{d}{}} { \,\mathrm{d}{t} }\right|_{t=0} f\left(\theta^{(p)}(t)\right)=\left.\frac{ \,\mathrm{d}{}} { \,\mathrm{d}{t} }\right|_{t=0} f(\theta(t, p)) ~, \end{equation}
求导之外是光滑函数的复合,因此结果也是光滑函数。 接下来我们只需证明,$\theta^{(p) \prime}(t)=V_{\theta^{p}(t)}$ 即可。

   设 $q=\theta_p(t_0),t_0\in \mathbb R$,则我们需要证明 $V_q=\theta^{(p)\prime}(t_0)$。

\begin{equation} \begin{aligned} V_qf&=\theta^{(q)\prime}(0)f\\ &=\left.\frac{ \,\mathrm{d}{}} { \,\mathrm{d}{t} }\right|_{t=0} f(\theta(t, q))\\ &=\left.\frac{ \,\mathrm{d}{}} { \,\mathrm{d}{t} }\right|_{t=0} f(\theta(t+t_0, p))\\ &=\left.\frac{ \,\mathrm{d}{}} { \,\mathrm{d}{t} }\right|_{t=0} f(\theta^p(t+t_0))\\ &=\theta^{(p)\prime}(t_0)f~, \end{aligned} \end{equation}
定理得证。

   因为 $\theta_t$ 为微分同胚映射,因此其对应的前推 $\theta_{t*}$ 可以把切场映射为切场。如果存在切场 $S$ 使得 $\theta_*S=S$,即 $\theta_*S_p=S_{\theta(p)} $ 则称该切场是不变的。

定理 2 

   若 $\theta$ 是 $M$ 上的全局流,且 $V$ 是其最小生成元,那么 $V$ 在 $\theta_t(t\in \mathbb R)$ 下不变。

   证明:

   若 $V$ 在 $\theta_t$ 下不变,则对于任意 $t_0\in\mathbb R$ 我们有 $(\theta_{t_0})_*V_p=V_{\theta_{t_0}(p)}$。作用在任意光滑函数 $f$ 上后有:

\begin{equation} \begin{aligned} (\theta_{t_0})_*V_pf&=V_p(f(\theta_{t_0}))\\ &=\frac{ \,\mathrm{d}{}} { \,\mathrm{d}{t} }|_{t=0}f(\theta_{t_0}(p)\circ\theta^p(t))\\ &=\frac{ \,\mathrm{d}{}} { \,\mathrm{d}{t} }|_{t=0}f(\theta^p(t+t_0))\\ &=(\theta^p)'(t_0)f=V_{\theta_{t_0}(p)}f~. \end{aligned} \end{equation}

2. 局域流

   若开集 $D\subset R\times M$ 满足对于任意 $p\in M$,$D_p=\{t\in R:(t,p)\in D\}$ 都是包含 0 的开区间,则称之为流域(flow domain)。局域流便是定义在 $D$ 上,且满足以下性质:

\begin{equation} \begin{aligned} \theta(0, p) & =p ,\,\forall p \in M, \\ \theta(t, \theta(s, p)) & =\theta(t+s, p),\,\forall s \in \mathcal{D}_{p} \text { and } t \in \mathcal{D}_{\theta(s, p)} ~. \end{aligned} \end{equation}
局域流的最小生成元也是一样的定义。局域流具有和全局流类似的性质,总结为:

引理 1 

   设 $D$ 为 $M$ 的流域,$\theta:D\rightarrow M$ 为局域流。则

  1. 若固定 $t\in \mathcal D$, $M_t=\{p \in M:(t, p) \in \mathcal{D}\}$ 是 $M$ 上的开集,且 $\theta_t: M_t\rightarrow M$ 微分同胚于 $M$ 上的开集。
  2. 结合律始终成立
  3. 流的最小生成元为光滑切场
  4. 固定任意 $p\in M$,都可以得到一条 $V$ 的积分曲线:$\theta^p: D_p\rightarrow M$。
  5. 对于任意 $t\in \mathbb R$,$V$ 都在开集 $\theta_t(M_t)$ 上不变。

3. 流的基本定理


1. ^ translation lemma proved in introduction to smooth maniflod
2. ^ 只要证明该映射是双向光滑双射即可。因为是群作用,由消去律可知是单射,又因为 $\theta^{-1}_t=\theta_{-t}$,因此逆映射也是光滑的

                     

© 小时科技 保留一切权利