协变性和不变性

                     

贡献者: 零穹

  • 本文缺少预备知识,初学者可能会遇到困难。

   [1] 协变性和不变性是相对论中会遇到的术语,本节给出它们具体的定义。

1. 概念的引入

   物理定律经常被表达为一个矢量等于另一个矢量,例如,Newton 定律

(1)ma=F. 
若换一参考系(重选基底),它和原参考系(或坐标系)由坐标变换相联系。设 R 是这两参考系下矢量的变换矩阵,即若 x 是旧参考系下表达的矢量,则新参考系下表达的该矢量 x 和旧参考系下的 x 关系为 x=Rx。将 R 作用于 Newton 定律,就有
(2)mRa=RF. 
由于加速度是矢量,因此新参考系下的加速度为 a=Ra。假设 F 像一个矢量一样变换(虽然这里对力使用了矢量相同的符号,但是力的定义并不清晰,因此在不同坐标变换下不一定是一个矢量),那么新坐标下 F=RF。于是在新坐标系下,就有
(3)ma=F. 
即两坐标系下的牛顿定理具有相同的形式。应该注意的是,质量是标量的例子,即在坐标变换下不变。如果改变的话,那么 Newton 定律在坐标变换下就不是不变的了,从而导致某个参考系比另一个更可取,这是不可接受的,物理学应当建立在平等的思想上(可视为某种假设)。

   Newton 定律是协变的,是指方程的两边在坐标变换下按照同一变换方式变换,即若左边的量 x 在新坐标系下为 xf(x)(映射 f 由新旧坐标系确定),那么右边的量 y 在新坐标系下由 y=f(y) 确定。然而,由 Newton 定律表达的物理是不变的,即独立于通过坐标变换联系的参考系。若物理依赖于你如何偏头,那么就相当的麻烦了。物理不应该取决于物理学家,但物理学家具有使用不同方式表达物理的自由。

2. 定义

   每一物理学都具有一些最基本的物理定律,对应的物理学是这些基本定律下逻辑推演。物理定律在数学上表达为方程的形式,对应基本物理定律的方程称为基本方程。注意基本定律是那些不依赖于参考系选择的定律,即若基本定律表达的是物理量 x,y 的关系 y=f(x),在任一参考系下测得的物理量 x,yx1,y1,则恒有 y1=f(x1)

定义 1 协变性、不变性

   设 x=(x1,,xm),y=(y1,,yn) 是某一物理学的基本物理量,

(4)y=f(x) 
是该物理学的基本方程。记 x1,y1 是一参考系下对应的物理量 x,y , x2,y2 是另一参考系下对应的物理量 x,y,设 R 是从前一参考系到后一参考系之间的变换,使得基本方程左边的物理量满足 y2=R(y1)。若基本方程右边的物理量在两参考系下仍有关系 x2=R(x1),即成立
(5)y2=f(x2),R(f(x1))=f(R(x1)). 
则称基本方程 y=f(x)协变的(covariant),而变换 R 称为(在该物理学下)是物理对称的 (symmetry of physics),并称在变换 R 下物理是不变的(invariant)。

   值得注意的是 y=f(x) 可写为 g(x,y):=yf(x)=0。因此协变性相当于 g(R(x),R(y))=0,即在坐标系变换下,0 不会转变为非 0。

例 1 

   若某一物理学的基本方程是关于矢量之间的方程,即具有形式 u=v,记 w=uv,且坐标系变换是对应矢量空间的线性变换 R,那么不变性就恰好表达了明显的数学事实:若 w=0,则 R(w)=0。(严格来说,这里的 0 应写为 0)。


[1] ^ A.Zee Einstein Gravity in a Nutshell

                     

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