引力量子化

             

  • 本词条需要更多参考文献.
  • 本词条缺少预备知识,初学者可能会遇到困难.

   广义相对论包含引力波.他们带有 $J = 2$ 的轨道角动量.对引力波做量子化能得到自旋 2 的引力子.弦理论自然包含了引力子,因此也是量子引力的有力候选者之一.但是引力子的圈图会有发散.经过计算,我们得到引力子圈图

\begin{equation} I \sim \int d^4 p \rightarrow \infty \end{equation}
这意味着引力是不可重整的.也就是说,把引力纳入量子场论会产生巨大的问题.弦理论处理这个问题的办法是,用一个一维的弦来代替零维的点粒子.这样的化相互作用就不会在一个点发生了.我们看如下的不确定性关系
\begin{equation} \Delta x \Delta p \sim \hbar \end{equation}
我们可以看出发散的真正原因是因为 $\Delta x \rightarrow 0$ 导致的 $\Delta p \rightarrow \infty $. 为了解决发散问题,在弦理论中,不确定性关系有如下修正
\begin{equation} \Delta x = \frac{\hbar}{\Delta p} + \alpha' \frac{\Delta p}{\hbar } \end{equation}
其中 $\alpha'$ 跟弦的张力之间的关系是
\begin{equation} \alpha ' = \frac{1}{2 \pi T_s} \end{equation}
弦理论的最小距离单位是
\begin{equation} x_{\rm min} \sim 2 \sqrt{\alpha'} \end{equation}

致读者: 小时百科一直以来坚持所有内容免费无广告,这导致我们处于严重的亏损状态。 长此以往很可能会最终导致我们不得不选择会员制,大量广告,内容付费等。 因此,我们请求广大读者热心打赏 ,使网站得以健康发展。 如果看到这条信息的每位读者能慷慨打赏 10 元,我们一个星期内就能脱离亏损, 并保证网站能在接下来的一整年里向所有读者继续免费提供优质内容。 但遗憾的是只有不到 1% 的读者愿意捐款, 他们的付出帮助了 99% 的读者免费获取知识, 我们在此表示感谢。

         

© 小时科技 保留一切权利