离散正弦变换
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由正弦级数（$n = 1, 2, 3\dots$）
\begin{equation}
f(x) = \sum_n C_n \sin\left(\frac{n\pi}{l}x\right) ~,
\end{equation}
\begin{equation}
C_n = \frac2l \int_0^l f(x) \sin\left(\frac{n\pi}{l}x\right) \,\mathrm{d}{x} ~.
\end{equation}
不难推出正弦变换
\begin{equation}
g(k) = \sqrt{\frac{2}{\pi}} \int_0^{\infty} f(x) \sin\left(kx\right) \,\mathrm{d}{x} ~,
\end{equation}
\begin{equation}
f(x) = \sqrt{\frac{2}{\pi}} \int_0^{\infty} g(k) \sin\left(kx\right) \,\mathrm{d}{k} ~.
\end{equation}
注意这是一个正半轴的变换，且正反变换相同。
正弦变换同样有采样定理，即若 $g(k)$ 的区间为 $[0, L_k]$，那么只需要取 $\Delta x = \pi/L_k$ 对 $f(x)$ 采样即可用以下插值公式精确还原 $f(x)$
\begin{equation}
f(x) = \sum_{n=1}^\infty f(x_n)\frac{2x_n}{x+x_n} \operatorname{sinc} [\pi(x-x_n)/\Delta x]~.
\end{equation}
1. 离散正弦变换
把插值公式做正弦变换，得
\begin{equation}
g(k) = \sqrt{\frac{2}{\pi}} \sum_{n=1}^\infty f(x_n) \sin\left(k x_n\right) \Delta x~.
\end{equation}
现在假设 $f(x)$ 和 $g(k)$ 都只在 $[0, L_x]$ 和 $[0, L_k]$ 内，所以有
\begin{equation}
\Delta x L_k = \Delta k L_x = N\Delta x\Delta k = \frac{L_xL_k}{N} = \pi~.
\end{equation}
可得无损的离散正弦变换为
\begin{equation}
g_q = \sum_{p = 1}^{N-1} f_p \sin\left(\pi pq/N\right) ~,
\end{equation}
\begin{equation}
f_p = \sum_{q = 1}^{N-1} g_q \sin\left(\pi pq/N\right) ~.
\end{equation}
可以证明变换矩阵是对称的单位正交矩阵，所以逆矩阵就是矩阵本身。