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证明:对一个质量为 $m$ 的粒子,有下式成立: $$\frac{d}{dt} \overline{x^2} = \frac{1}{m} \overline{\left( {x} \hat{p}_x + \hat{p}_x {x}\right)}~$$
已知一量子体系,只有两个互相正交的归一化能量本征态 $|1\rangle$ 和 $|2\rangle$,若有某一可观测力学量算符 $\hat{R}$,在 $|1\rangle$ 态下的几个平均值为: $$\langle 1|\hat{R}|1\rangle = 1,\quad \langle 1|\hat{R}^2|1\rangle = \frac{5}{4},\quad \langle 1|\hat{R}^3|1\rangle = \frac{7}{4}~$$ 试求定 $\hat{R}$ 的本征值。
假设某原子中有两个价电子,同处于 $E_{nl}$ 上。按 LS 耦合方案, $\vec{L} = \vec{l_1} + \vec{l_2}, \quad \vec{S} = \vec{s_1} + \vec{s_2}, \quad \vec{J} = \vec{L} + \vec{S}.$ 其中 $\vec{l_1}, \vec{l_2}, \vec{s_1}, \vec{s_2}$ 分别为两个电子的轨道角动量算符和自旋算符。 讨论 $L, S, J$ 的可能取值,并证明 $L + S$ 必为偶数。
某体系的哈密顿算符为} $\hat{H} = K\hat{I}^2 + \omega \hat{I}_z + \lambda \hat{I}_y$, 其中 $K, \omega, \lambda $ 为正实数,而最后一项可视为微扰项,即 $\lambda \ll \omega, hK. \hat{I}$ 为角动量的失量算符。用微扰方法计算能级(至二级近似,不考虑偶然简并 $$\hat{I}_x Y_{lm} = \hbar \sqrt{l(l+1) - m(m \pm 1)} Y_{l m \pm 1}, \quad \hat{I}_x = \hat{I}_x \pm i \hat{I}_y~$$