楞次定律

如果电流 i₁ 的磁场变化感应出另一个电流 i₂，i₂ 的方向与 i₁ 的变化相反。如果这些电流在两个同轴圆形导体 ℓ₁ 和 ℓ₂ 中，并且两者最初都是0，那么电流 i₁ 和 i₂ 必须反向旋转。结果，反向的电流将相互排斥。

楞次定律指出，由于磁场的变化或运动而在电路中感应出的电流，其方向会对抗磁通量的变化，并施加一个机械力来对抗运动。

1.1 例子

强磁体原子内部的电流可以在铜管或铝管中产生反向旋转电流。这可以通过将磁铁穿过管道来显示。磁铁在管道内的下降速度明显慢于在管道外下降的速度。

根据法拉第定律，当磁通量的变化产生电压时，感应电压的极性会使得它产生的电流的磁场与产生它的磁场变化相反。任何线圈内部的感应磁场总是试图保持线圈中的磁通量恒定。在下面的例子中，如果通量增加，感应场与之相反。如果通量减小，感应场与施加场的方向相同以对抗通量变化。

在电磁学中，当电荷沿着电场线移动时，不管是储存势能（负功）还是增加动能（正功），电场都会对电荷做功。

当净正功作用于电荷时 q₁，它获得速度和动量。q₁ 得到的总功会产生磁场，该磁场的强度（以磁通量密度为单位（1特斯拉= 1伏秒每平方米））与 q₁的速度增加成正比。这个磁场可以与邻近的电荷 q₂ 相互作用，给它传递动量，而相应地 q₁ 会损失动量。

电荷 q₂ 也可以以类似地方式作用于 q_1，通过这种方式，它将它从 q₁ 得到的动量部分地返还。动量的这种往复的部分贡献给了磁感应。q₁ 和 q₂ 距离越近效应越显著。当 q₂ 位于导电介质内时，例如由铜或铝制成的厚板，它更容易对 q₁ 施加到其上的力作出响应。q₁ 的能量不会立即消耗为 q₂ 诱导的电流产生的热，也会存储在这两个反向磁场中。磁场的能量密度往往随着磁场强度的平方而变化；然而，在磁性非线性材料如铁磁体和超导体中，这关系就不成立了。

动量必须在这个过程中守恒，所以如果 q₁ 被推向一个方向 q₂ 应该同时被同样的力推向另一个方向。然而，当引入电磁波传播的有限速度时，情况变得更加复杂。这意味着在很短的一段时间内，两个电荷的总动量并不守恒，意味着这种差异应该由电磁场的动量来解释，正如理查德·费曼（Richard P. Feynman）所断言的那样。^[5] 19世纪著名的电动力学家詹姆斯·克拉克·麦克斯韦（James Clerk Maxwell）称之为“电磁动量”。^[6] 而且，当楞次定律用于相反的电荷时，这种场的处理可能是必要的。通常假设所讨论的电荷具有相同的符号。如果没有，比如质子和电子，相互作用会有所不同。产生磁场的电子会产生电动势，导致质子在与电子相同的方向加速。初看起来，这似乎违反了动量守恒定律，但如果考虑进电磁场的动量，可以看到这种相互作用仍然会保持动量守恒。